Средства помощи
и обучения
Все средства указанной категории доступны посредством соответствующих команд,
входящих в меню Help основного окна. К ним относятся:
Рис. 3.26 Вид стола при использовании линеек и включенной сетке
На рис. 3.27 показан формат Flash-приложения, предоставляющего доступ к интерактивным
урокам.
Рис. 3.27. Страница Flash-приложения, предоставляющего доступ к интерактивным
урокам
С их помощью вы можете получить сведения и первичные навыки по следующим темам:
Следует отметить, что разработчики Flash MX рекомендуют начинать его изучение именно с освоения материала интерактивных уроков. Тем не менее, практика показывает, что более полное и цельное представление о возможностях редактора и особенностях работы с ним можно получить с помощью электронного учебника. Если, разумеется, у вас по какой-то причине не оказалось с собой книжки, которую вы держите сейчас в руках.
Дифракция Фраунгофера на щели. Условия минимумов и максимумов.
Немецкий
физик И. Фраунгофер (1787-1826) рассмотрел дифракцию плоских световых воли, или
дифракцию в параллельных лучах. Дифракция Фраунгофера, имеющая большое практическое
значение, наблюдается в том случае, когда источник света и точка наблюдения бесконечно
удалены от препятствия, вызвавшего дифракцию. Чтобы этот тип дифракции осуществить,
достаточно точечный источник света поместить в фокусе собирающей линзы, а дифракционную
картину исследовать в фокальной плоскости второй собирающей линзы, установленной
за препятствием.
Рассмотрим дифракцию Фраунгофера от бесконечно длинной щели (для этого практически достаточно, чтобы длина щели была значительно больше ее ширины). Пусть плоская монохроматическая световая волна падает нормально плоскости узкой щели шириной а . Оптическая разность хода между крайними лучами МС и ND, идущими от щели в произвольном направлении ,
Разобьем открытую часть волновой поверхности в плоскости щели МN на зоны Френеля, имеющие вид полос, параллельных ребру М щели. Ширина каждой зоны выбирается так, чтобы разность хода от краев этих зон была равна , т. е. всего на ширине щели уместится зон. Так как свет на щель падает нормально, то плоскость щели совпадает с волновым фронтом; следовательно, все точки волнового фронта в плоскости щели будут колебаться в одинаковой фазе. Амплитуды вторичных волн в плоскости щели будут равны, так как выбранные зоны Френеля имеют одинаковые площади и одинаково наклонены к направлению наблюдения.
Из
выражения (6.1) вытекает, что число зон Френеля, укладывающихся на ширине щели,
зависит от угла . От числа зон Френеля, в свою очередь, зависит результат наложения
всех вторичных волн. Из приведенного построения следует, что при интерференции
света от каждой пары соседних зон Френеля амплитуда результирующих колебаний равна
нулю, так как колебания от каждой пары соседних зон взаимно гасят друг друга.